激光雷達(dá)測(cè)試板

激光雷達(dá)的定標(biāo)方式可分為兩種:即定標(biāo)和相對(duì)定標(biāo)。定標(biāo)”可以較準(zhǔn)確地得到激光雷達(dá)儀器常數(shù),但需準(zhǔn)確地測(cè)出激光雷達(dá)與漫反射靶之間的大氣透過率及漫反射靶的反射率等一系列參數(shù);相對(duì)定標(biāo)”假定在對(duì)流層頂附近,氣溶膠粒子與分子兩者的后向散射系數(shù)之比已知.從而定出激光雷達(dá)儀器常數(shù),但在對(duì)流層內(nèi),氣溶膠粒子變化.大.且氣溶膠粒子與分子的后向散射比隨天氣變化亦較大,因此該方法的可行性值得探討。無人駕駛LiDAR測(cè)試板

針對(duì)假目標(biāo)散射特性對(duì)激光有源誘偏效果的影響，給出了不同類型假目標(biāo)激光散射特性的測(cè)試方案，基于實(shí)裝對(duì)選取典型假目標(biāo)的散射特性進(jìn)行了實(shí)際測(cè)量，分析了假目標(biāo)散射特性對(duì)有源誘偏效果的影響，為激光有源誘偏干擾試驗(yàn)時(shí)假目標(biāo)的選擇、干擾激光的作用距離和照射攻擊部位提供技術(shù)依據(jù)。

首先對(duì)試驗(yàn)測(cè)量所用 標(biāo)準(zhǔn)漫反射 板進(jìn)行 標(biāo)定，激光器沿標(biāo)準(zhǔn)漫反射板法向入射，測(cè)量漫反射板各個(gè)方向上的散射激光能量分布

激光正入射標(biāo)準(zhǔn)漫反射板時(shí)散射激光的能量化，對(duì)測(cè)量數(shù)據(jù)的擬合曲線近似呈余弦規(guī)律分布，符合朗伯體對(duì)入射電磁波散射余弦分布; 測(cè)量值并未在90°兩側(cè)呈現(xiàn)完全對(duì)稱分布，主要原因?yàn)槁瓷浒逶诜胖眠^程中未與地面完全垂直，激光的入射方向未嚴(yán)格按照漫反射板的法向入射。

目標(biāo)板具有接近于 0.99 的高反射率，光譜平坦性，近似余弦分布的雙向反射分布函數(shù)，較高的面均勻性，以及較小的紫外真空影響。因此，F(xiàn)4目標(biāo)板滿足激光慣性約束聚變中近背向散射光的測(cè)量需求，采用漫反射板收集近背向散射光的方法可行。漫反射板特性的好壞主要由材質(zhì)的輻射度特性決定。漫反射板帶來的能量損失應(yīng)越小越好，故漫反射板在波長(zhǎng)范圍內(nèi)要具有較高的方向半球反射比。

光學(xué)系統(tǒng)在空間環(huán)境條件下的衰變對(duì)遙感儀器探側(cè)精度有重要影響.漫反射板是星載光學(xué)遙感儀器輻射定標(biāo)的重要工具.